Коагуляция (от лат. coagulatio- свертывание, сгущение), объединение частиц дисперсной фазы в агрегаты вследствие сцепления (адгезии) частиц при их соударениях.

Энтальпия — это свойство вещества, указывающее количество энергии, которую можно преобразовать в теплоту.
Энтальпия — это термодинамическое свойство вещества, которое указывает уровень энергии, сохраненной в его молекулярной структуре.
Это значит, что, хотя вещество может обладать энергией на основании температуры и давления, не всю ее можно преобразовать в теплоту.

Часть внутренней энергии всегда остается в веществе и поддерживает его молекулярную структуру.
Часть кинетической энергии вещества недоступна, когда его температура приближается к температуре окружающей среды.

Следовательно, энтальпия — это количество энергии, которая доступна для преобразования в теплоту при определенной температуре и давлении.

Единицы энтальпии — британская тепловая единица или джоуль для энергии и Btu/lbm или Дж/кг для удельной энергии.


Количество энтальпии вещества основано на его данной температуре.
Данная температура — это значение, которая выбрано учеными и инженерами, как основание для вычислений, это температура, при которой энтальпия вещества равна нулю (Дж).

Другими словами, у вещества нет доступной энергии, которую можно преобразовать в теплоту.
Данная температура у различных веществ разная.
Например, данная температура воды — это тройная точка (О °С), азота −150 °С, а хладагентов на основе метана и этана −40 °С.

Если температура вещества выше его данной температуры или изменяет состояние на газообразное при данной температуре, энтальпия выражается положительным числом.
И наоборот при температуре ниже данной энтальпия вещества выражается отрицательным числом.

Энтальпия используется в вычислениях для определения разницы уровней энергии между двумя состояниями.
Это необходимо для настройки оборудования и определения коэффициента полезного действия процесса.

Энтальпию часто определяют как полную энергию вещества (H), так как она равна сумме его внутренней энергии (U) в данном состоянии наряду с его способностью проделать работу (pV).

Но в действительности энтальпия не указывает полную энергию вещества при данной температуре выше абсолютного нуля (-273°С).
Следовательно, вместо того, чтобы определять энтальпию как полную теплоту вещества, более точно определять ее как общее количество доступной энергии вещества, которое можно преобразовать в теплоту:

Изотермический процесс (от др.-греч. ἴσος «равный» и θέρμη «жар») — термодинамический процесс, происходящий в физической системе при постоянной температуре.

Для осуществления изотермического процесса систему обычно помещают в термостат (массивное тело, находящееся в тепловом равновесии), теплопроводность которого велика, так что теплообмен с системой происходит достаточно быстро по сравнению со скоростью протекания процесса, и, температура системы в любой момент практически не отличается от температуры термостата.
К изотермическим процессам относятся, например, кипение жидкости или плавление твёрдого тела при постоянном давлении.

Первый закон термодинамики является обобщением закона сохранения и превращения энергии для термодинамической системы.
Он формулируется следующим образом.
Изменение ΔU внутренней энергии неизолированной термодинамической системы равно разности между количеством теплоты Q, переданной системе, и работой A, совершенной системой над внешними телами:


Соотношение, выражающее первый закон термодинамики, часто записывают в другой форме:


В изотермическом процессе температура газа не изменяется, следовательно, не изменяется и внутренняя энергия газа, ΔU = 0.

Первый закон термодинамики для изотермического процесса выражается соотношением:


Количество теплоты Q, полученной газом в процессе изотермического расширения, превращается в работу над внешними телами.
При изотермическом сжатии работа внешних сил, произведенная над газом, превращается в тепло, которое передается окружающим телам.

Графиком изотермического процесса является изотерма.


Рис. 1. Семейства изотерм (красные кривые) и адиабат (синие кривые) идеального газа.

В адиабатическом процессе Q = 0; поэтому первый закон термодинамики принимает вид:


На плоскости (p, V) [кПа, дм³] процесс адиабатического расширения (или сжатия) газа изображается кривой, которая называется адиабатой.

При адиабатическом расширении газ совершает положительную работу (A > 0); поэтому его внутренняя энергия уменьшается (ΔU < 0).
Это приводит к понижению температуры газа.
Вследствие этого давление газа при адиабатическом расширении убывает быстрее, чем при изотермическом.

Способ может не подойти при использовании круга с органической связкой.

Искры, возникающие при шлифовании достаточно прочных металлов, представляют собой мельчайшие расплавленные частицы металла, летящие по касательной к окружности вращающегося круга в месте его контакта с деталью.

Стружка или расплавленные частицы металла, отброшенные центробежной силой круга, пролетая с большой скоростью в воздухе, раскаляются еще больше.
При наличии в металле углерода, соприкосновение раскаленных частиц с воздухом сопровождается окислением, причем углерод превращается в углекислоту (С + О₂ = СO₂), создавая искры.

Длина лучей в пучке искр неодинакова и зависит от массы горячей стружки, причем большие стружки отлетают дальше, а меньшие - ближе.
Цвет и форма искр (строение луча) определяются главным образом химическим составом шлифуемого сплава, что применяется для распознавания сорта стали по искре.

Вид искр при обработки различных сортов стали:

• а - углеродистая мягкая, 0,12% С, цвет соломенно-желтый;
• б - углеродистая средней твердости, 0,5% С, цвет светло-желтый;
• в - углеродистая твердая 0,9% С, цвет ярко-желтый;
• г - углеродистая твердая, 1,2-1,4% С, цвет белый;
• д - марганцовистая твердая, 13% Mn, цвет темно-желтый блестящий;
• е - быстрорежущая, цвет темно-красный;
• ж - вольфрамовая, цвет темно-красный;
• з - кремнистая, цвет светло-желтый;
• и - хромистая, цвет в зависимости от содержания углерода;
• к - хромо-никелевая, 3-4% Ni и 1% Cr, цвет желтый.

Углеродистая сталь пускает пучок искр желтого цвета с отдельными звездочками, причем, чем больше в стали углерода, тем многочисленнее и короче лучи, больше звездочек и ярче их свечение.
Марганцовистая твердая сталь (10-14% Мn) дает лучи темно-красного цвета со звездочками в виде листочков, форма и цвет которых зависят от содержания углерода.
Быстрорежущая сталь с высоким содержанием вольфрама Р18 имеет небольшой пучок искр темно-красного цвета (штрихи) почти без звездочек.
Быстрорежущие стали с малым содержанием вольфрама образуют искры красновато-оранжевого цвета.
Хромистая сталь образует длинный пучок красноватых искр с характерно, утолщающимися звездочками.
Кремнистая сталь имеет особо яркое (белое) утолщение луча, объясняющееся выделением большого количества теплоты в результате горения кремния при высокой температуре, развиваемой окислением углерода.

Размер и начальная температура стружек-искр зависят главным образом от материала шлифуемой детали и от нагрузки на абразивное зерно.
Относительно большие по размерам стружки не плавятся потому, что теплота оказывается недостаточной для плавления значительной массы металла.
При большем содержании углерода плавятся также и большие стружки, которые образуют яркие искры с большим количеством лучей.

Сталь	Цвет и характеристика пучка искр
Низкоуглеродистая нелегированная (до 0,15% С)	Короткий темно-желтый пучок искр, принимающих форму полосок и становящихся более светлыми в зоне сгорания; мало звездообразных разветвлений.
Среднеуглеродистая нелегированная (0,15-1,0% С)	При повышении содержания углерода образуется более плотный и более светлый желтый пучок искр с многочисленными звездочками и ответвлениями лучей.
Высокоуглеродистая нелегированная (св. 1,0% С)	Очень плотный желтый пучок искр с многочисленными звездочками. При увеличении содержания углерода уменьшается яркость и укорачивается пучок искр.
Нелегированная с повышенным содержанием марганца	Широкий плотный ярко-желтый пучок искр; внешняя зона линий искр особенно яркая. Многочисленные разветвления лучей.
Марганцовистая (12% Mn)	Преобладание зонтообразных искр
Конструкционная (до 5% Ni)	Яркие желтые линии искр в виде язычков, расщепленные на конце; увеличение яркости в зоне сгорания. При повышении содержания углерода на концах искр появляются звездочки.
Хромистая с низким содержанием углерода и высоким содержанием хрома	Короткий темно-красный пучок искр без звездочек, слаборазветвленный; искры прилипают к поверхности шлифовального круга.
Никелевая высоколегированная	При содержании 35% Ni красно-желтое окрашивание пучка. При более высоком содержании никеля (около 47%) яркость искр значительно ослабевает.
Хромоникелевая	Желто-красные искры с более яркими полосами в зоне сгорания. При повышении содержания хрома и никеля пучок искр более темный.
Вольфрамовая	Красные короткие искры; линии искр отчетливо изгибаются к низу. Разветвление звездочек углерода отсутствует. Чем выше содержание вольфрама, тем слабее искры.
Молибденовая	Ярко-желтые искры в виде язычков. При низком содержании кремния язычки видны перед звездочками углерода; при повышении содержания – за звездочками углерода.

Корчак С.Н. Прогрессивная технология и автоматизация круглого шлифования. - М., 1968.
Маслов Е.Н. Теория шлифования материалов. - М., 1974.
Редько С.Г. Процессы теплообразования при шлифовании металлов. - Саратов, 1962.
Хрущев М.М., Бабичев М.А. Абразивное изнашивание. - М., 1970.

Видимый спектр свечения стальных изделий по порядку появления в зависимости от температуры, ºС.

Видимый спектр свечения	Температура, ºС
Тёмно-коричневый (заметен в темноте)	530-580
Коричнево-красный	580-650
Тёмно-красный (вишнёвый)	650-730
Вишнёво-красный (багровый)	730-770
Вишнёво-алый	770-800
Светло-вишнёво-алый	800-830
Ярко-красный	830-870
Красный	870-900
Оранжевый	900-1050
Тёмно-жёлтый	1050-1150
Светло-жёлтый	1150-1250
Жёлто-белый	1250-1300
Ослепительно белый	св. 1300

Когерентность (от лат. cohaerens — «находящийся в связи»)
В физике когерентностью называется скоррелированность (согласованность) нескольких колебательных или волновых процессов во времени, проявляющаяся при их сложении.

Колебания когерентны, если разность их фаз постоянна во времени и при сложении колебаний получается колебание той же частоты.
Классический пример двух когерентных колебаний — это два синусоидальных колебания одинаковой частоты.

Когерентность волны означает, что в различных точках волны осцилляции происходят синхронно, то есть разность фаз между двумя точками не зависит от времени.

Отсутствие когерентности, следовательно — ситуация, когда разность фаз между двумя точками не постоянна, а меняется со временем.
Такая ситуация может иметь место, если волна была сгенерирована не единым излучателем, а совокупностью одинаковых, но независимых (то есть нескоррелированных) излучателей.

Изотермический процесс (от др.-греч. ἴσος «равный» и θέρμη «жар») — термодинамический процесс, происходящий в физической системе при постоянной температуре.

Для осуществления изотермического процесса систему обычно помещают в термостат (массивное тело, находящееся в тепловом равновесии), теплопроводность которого велика, так что теплообмен с системой происходит достаточно быстро по сравнению со скоростью протекания процесса, и температура системы в любой момент практически не отличается от температуры термостата.
Можно осуществить изотермический процесс иначе — с применением источников или стоков тепла, контролируя постоянство температуры с помощью термометров.

К изотермическим процессам относятся, например, кипение жидкости или плавление твёрдого тела при постоянном давлении.
Графиком изотермического процесса является изотерма.

При изотермическом процессе системе, вообще говоря, сообщается определённое количество теплоты (или она отдаёт теплоту) и совершается внешняя работа.

Графитизация [graphitization] - образование графита в чугуне или стали при одновременном частичном или полном исчезновении карбидов.
Графитизация идет либо непосредственной кристаллизацией графита из жидкого или твердого раствора (аустенита), либо кристаллизацией графита в результате распада предварительно выделившихся из жидкого раствора или аустенита карбидов.

Непосредственно выделению графита из жидкости или аустенита способствуют: охлаждение с низкой скоростью и, соответственно малым переохлаждением и чужеродные центры кристаллизации.

Образование графита путем распада карбидов происходит при большом переохлаждении и в отсутствие зародышей.
При комнатной температуре процесс графитизации практически не протекает.

Термическая обработка, в производстве графитизированной продукции, заключается в нагреве карбонизованных углеродных материалов по заданному тепловому режиму до высокой температуры (> 2200 °С) для получения в них структуры графита.

Графитизация материалов блочного типа (электроды, аноды и т.п.) приводит к повышению их, (до 80— 120 Вт/Дм·К), термостойкости; улучшается механическая обрабатываемость; снижаются зольность, окисляемость (до 1,5-6 мк Ом • м).
Графитизацию ведут в специальных электропечах сопротивления.

Гистерезис (греч. ὑστέρησις — отстающий) — свойство систем (физических, биологических и т. д.), мгновенный отклик которых на приложенные к ним воздействия зависит в том числе и от их текущего состояния, а поведение системы на интервале времени во многом определяется её предысторией.

Для гистерезиса характерно явление "насыщения", а также неодинаковость траекторий между крайними состояниями (отсюда наличие остроугольной петли на графиках).
Не следует путать это понятие с инерционностью поведения систем, которое обозначает монотонное сопротивление системы изменению её состояния.

Магнитострикция (от лат. strictio — сжатие, натягивание) — явление, заключающееся в том, что при изменении состояния намагниченности тела его объём и линейные размеры изменяются.
Эффект открыт Джоулем в 1842 году и вызван изменением взаимосвязей между атомами в кристаллической решётке, и поэтому свойствен всем веществам.

Изменение формы тела может проявляться, например, в растяжении, сжатии, изменении объёма, что зависит как от действующего магнитного поля, так и от кристаллической структуры тела.
Наибольшие изменения размеров обычно происходят у сильномагнитных материалов.

Магнитострикционный эффект является обратимым, то есть при изменении линейных размеров тела под действием внешних сил его магнитные свойства соответственно изменяются.
Это явление называется магнитоупругим эффектом (эффект Виллари).